Notions de phase en RMN impulsionnelle

Résumé du document

Présentation de la notion de phase en résonance magnétique nucléaire. Nous étudions dans un premier temps la phase en rmn impulsionnelle, puis la notion de phase de détection. Ensuite nous abordons la notion de phase d'une raie et de correction de phase pour finir.

Extraits

[...] A partir des équations il est facile de montrer que ces combinaisons doivent être de la forme : Cette opération peut être réalisée de manière interactive par l'opérateur ou de manière automatique. Il faut noter que dans le cas de raies larges, le phasage peut conduire à une déformation de la ligne de base. Bibliographie : La RMN : Concepts et méthodes. Daniel Canet, Jean-Claude Boudel et Emmanuelle Canet Soulas. Dunod, Paris Chapitre 3. Spin dynamics : basic of nuclear magnetic resonance. Malcolm H. Levitt. [...]

[...] Phase d'un raie Après transformation de Fourier, la phase conditionne la forme de raie. Un signal de phase nulle conduit à une raie dont la partie réelle (partie visualisée) est A(Ω). Une phase de détection de 180° correspond à un simple changement de signe de (car cos(θ+180) = -cos(θ)). La partie réelle de la transformée de Fourier d'un tel signal est donc D'autre part, une phase de correspond à un échange des parties réelle et imaginaire (avec changement de signe de la partie réelle) car cos(θ+90) = -sin(θ) et sin(θ+90) = cos(θ). [...]

[...] Wiley, Chichester Chapitre 5. Principles of Nuclear Magnetic Resonance in one and two dimensions. Richard R. Ernst, Geoffrey Bodenhausen and Alexander Wokaun. Oxford University Press, Oxford Chapitres 4. [...]

[...] Ceci induit un décalage de phase constant. D'autre part, même lorsque le décalage de phase introduit par le spectromètre est corrigé, un déphasage dépendant de la fréquence persiste. Il provient d'une part du phénomène d'off-résonance qui sera traité plus loin et d'autre part de la précession des aimantations pendant le délai qui sépare l'excitation de l'observation. Ces deux causes conduisent à un déphasage qui est, en première approximation, directement proportionnel à la fréquence dans le référentiel tournant. La phase observée après transformation de Fourier est donc de la forme : Le spectre représenté contient toutes les informations utiles mais la présence de dispersion dans les raies le rend moins exploitable. [...]

[...] A partir de ces quelques exemples on peut facilement se rendre compte que ce qui est en fait déterminant pour le résultat produit par une impulsion RF, c'est sa phase relative par rapport à l'aimantation, c'est-à-dire l'angle que fait le champ avec l'aimantation avant l'impulsion Phase de détection Comme nous l'avons vu, le signal détecté est déterminé par la projection de l'aimantation transversale sur l'un des axes du référentiel tournant. En pratique, il est possible de choisir librement l'axe suivant lequel l'aimantation sera projetée. La position de cet axe par rapport à un axe de référence (nous prendrons ici y') constitue la phase de réception et sera noté ψ dans la suite de ce document. Phase de détection. L'axe de détection est matérialisé par la bobine : y' ou ψ = -y' ou ψ = -x' ou ψ = et x' ou ψ = 270°. [...]